Skaitmeninių-analoginių kvantinių spin modelių sugriebtuose jonuose imitacija | mokslinės ataskaitos

Skaitmeninių-analoginių kvantinių spin modelių sugriebtuose jonuose imitacija | mokslinės ataskaitos

Anonim

Dalykai

  • Kvantinis modeliavimas
  • Kubitai

Anotacija

Mes siūlome metodą, kaip modeliuoti sukintais jonais besisukančius modelius, naudojant skaitmeninį-analoginį metodą, susidedantį iš tinkamo vartų skaidymo pagal analoginius blokus ir skaitmeninius žingsnius. Tokiu būdu mes parodysime, kad išplėstinio sukimosi modelių kvantinė dinamika galėtų būti įgyvendinta naudojant žymiai mažesnį vartų skaičių nei visiškai skaitmeninis metodas. Paprastai analoginiai blokai yra kuriami iš daugiadalelės dinamikos, užtikrinant modeliuojamo modelio sudėtingumą, o skaitmeniniai žingsniai yra vietinės operacijos, suteikiančios jam universalumo. Galiausiai aprašome galimą eksperimentą su įstrigusių jonų technologijomis.

Įvadas

Kvantiniai treniruokliai - tai įtaisai, sukurti fizinių modelių, užkoduotų kvantinėse sistemose, dinamikai imituoti, turintys aukštą valdymą ir įvairių prieinamų režimų įvairovę 1 . „Lloyd 2“ parodė, kad bet kurio vietinio Hamiltono dinamiką galima efektyviai įgyvendinti universaliame skaitmeniniame kvantiniame simuliatoriuje, kuris įveda universalų vartų rinkinį į kvotų registrą. Naujausi eksperimentiniai šios koncepcijos demonstravimai tokiose sistemose kaip įstrigę jonai 3 arba superlaidžios grandinės 4, 5, 6 žada lauką šviesią ateitį. Tačiau norint modeliuoti netrivialią dinamiką, reikia nemažai vartų, keliančių pavojų bendram modeliavimo tikslumui, kai vartų ištikimybė neleidžia pataisyti kvantinių klaidų. Analoginiai kvantiniai imitatoriai parodo alternatyvų metodą, kuris neapsiriboja vien tik kvotų registru ir kur dinamika nebūtinai turi būti paremta vartais 7, 8 . Vietoje to, sudaromas žemėlapis, kuris perkelia dominantį modelį į inžinerinę kvantinio treniruoklio dinamiką. Analoginis kvantinis treniruoklis, skirtingai nei skaitmeninės versijos, nuolat priklauso nuo laiko ir gali nesinaudoti kvantinių klaidų taisymu. Iš esmės, analoginiai kvantiniai treniruokliai suteikia mažiau lankstumo dėl jų universalumo stokos.

Spąsto jonų technologijos yra puikus kandidatas diegiant tiek skaitmeninius, tiek analoginius kvantinius treniruoklius 9 . Naudojant elektromagnetinius laukus, jonų eilutė gali būti įstrigusi taip, kad jų judesio režimai parodytų bosoninius laisvės laipsnius, o dvi kiekvieno atomo elektroninės būsenos tarnautų kaip kvadratinės sistemos. Šiuo metu spąstais jonų gabenimo metodai yra vieni iš aukščiausių kontroliuojamų kvantinių technologijų laipsnių, pasižymintys dideliu ištikimybe vienos ir dviejų kvbitų vartams ir aukštu skaitymo tikslumu 10, 11 . Yra daugybė pasiūlymų, skirtų skaitmeniniam arba analoginiam kvantiniam modeliavimui: 12, 13, 14, 15, 16, 17, ir keli eksperimentai parodė šių metodų efektyvumą sulaikytuose jonuose, skaitmeniniame 3, 18 ir analoginiame atvejais. Pastarųjų pavyzdžiai yra sukimosi sistemų 19, 20, 21, 22, 23, 25, 26 kvantinis modeliavimas ir relativistinė kvantinė fizika 27, 28, 29 .

Šiame straipsnyje mes siūlome sujungtą požiūrį į kvantinį modeliavimą, apjungiantį skaitmeninius ir analoginius metodus. Mes parodome, kad analoginių blokų seka gali būti papildyta skaitmeninių žingsnių seka, kad būtų padidintos treniruoklio galimybės. Tokiu būdu didesnį sudėtingumą, kurį suteikia analoginiai modeliavimai, galima papildyti vietinėmis operacijomis, suteikiančiomis modeliavimui modelio lankstumą. Tiksliau, mes parodome, kad riboto skaičiaus sukinių modelių analoginės kvantinės simuliacijos gali būti išplėstos ir bendresniems atvejams, kaip Heisenbergo modelis, įtraukiant vienos kvadrato ribos vartus. Mūsų pasiūlymas iliustruotas ir patvirtintas skaitmeniniais modeliavimais su realia įstrigusių jonų dinamika. Mes pavadinome savo požiūrį į skaitmeninį-analoginį kvantinį modeliavimą (DAQS) - koncepciją, kuri gali būti susieta su kitomis kvantinėmis technologijomis.

Siūlomas skaitmeninis-analoginis kvantinis simuliatorius yra sudarytas iš dviejų sudėtinių elementų, būtent iš analoginių blokų ir skaitmeninių žingsnių (žr. 1 pav.). Skaitmeninius žingsnius sudaro vienos ir dviejų kvbitų vartai, įprasti universaliojo skaitmeninio kvantinio treniruoklio komponentai. Kita vertus, analoginius blokus sudaro didesnės Hamiltono dinamikos, kuri paprastai apima daugiau laisvės laipsnių, nei dalyvaujančių skaitmeniniuose žingsniuose, įgyvendinimas. Paprastai analoginiai blokai priklausys nuo suderinamų parametrų ir bus nepertraukiami laiku.

Image

Mes vaizduojame skaitmeninių ir skaitmeninių-analoginių metodų schemas, vaizduojančias kvantinį modeliavimą. Visiškai skaitmeninis požiūris susideda tik iš vienabbitių ( S ) ir dviejų kvbitų ( T ) vartų, o skaitmeninis-analoginis žymiai sumažina vartų skaičių įtraukiant analoginius blokus. Pastarieji, pavaizduoti didelėse dėžutėse ( H 1 ir H 2 ), priklauso nuo suderinamų parametrų, pavaizduotų analoginiu indikatoriumi, ir sudaro analogišką tam tikros Hamiltono dinamikos kvantinį įgyvendinimą.

Visas dydis

Rezultatai

Norėdami iliustruoti skaitmeninio analogo paradigmą, siūlome netrivialią užduotį: kvantinį bendro spin-1/2 Heisenbergo modelio modeliavimą įstrigusiuose jonuose. Jo Hamiltono skaitmuo ( ħ = 1)

Image

kur Paulio matricų vektorius

Image
apibūdina dalelės i sukinį, o J ij yra sukabinimo jėga tarp i ir j suktis. Norėdami modeliuoti šį modelį, mes apsvarstysime 25, 26 jonų grandinių sąveiką. Tiksliau sakant, verpkite hamiltoniečius

Image

gali būti naudojami kaip analoginiai blokai, o sukant vieną kvadratą

Image
atlikti skaitmeninius veiksmus.

Yra žinoma, kad jei Hamiltoną galima suskaidyti į vietinių terminų sumą,

Image
, jos dinamika
Image
gali būti suderintas pagal atskiras pakopines unitarijas pagal „Trotter“ formulę

Image

kur l yra skraidančiųjų žingsnių skaičius. Antrosios eilės O ( t 2 / l ) aproksimacijos paklaida čia yra:

Image
Taigi skaitmeninė klaida sumažės didesniam skaičiui Trotter žingsnių l . Konkrečiam antiferromagnetinio Heisenbergo Hamiltono ( J ij > 0) atveju mes turime tai
Image
. Tai rodo skaitmeninės paklaidos, susijusios su sukinių skaičiumi grandinėje N ir su sukimosi sąveikos diapazonu, augimą. Kita vertus, kiekvienas Hamiltono skilimas parodys skirtingą apipjaustymo paklaidą, kuri didės tiesiškai su visų Hamiltono terminų komutatorių suma 2 . Heizenbergo Hamiltonianui tinkamas skilimas pateiktas
Image
. Dinamika
Image
terminas gali būti sugeneruotas naudojant siūlomą DAQS protokolą, derinant visuotinę Qubit sukimąsi
Image
su „Ising“ tipo dinamika H XX . Tokiu atveju Trotterio žingsnis suteikiamas skilimo metu

Image

kur

Image
. 2a, b paveiksle mes parodome modeliavimo algoritmo schemą, pateiktą po tokio Trotterio skilimo, palyginti su jo ekvivalentu grynai skaitmeniniame kvantiniame simuliatoriuje, tai yra, simuliatoriuje, pastatytame tik ant vienos ir dviejų kvotų vartų. Pastaroji į algoritmą turės įtraukti dviejų kvotų vartus kiekvienai Hamiltono dviejų kūno sąveikai. Nors šiuos pagrindinius vartus galima realizuoti labai tiksliai, reikia pritaikyti daug jų, ypač kai modelis turi ilgą sąveiką. Sukeltą visuotinį ištikimybės praradimą lemia ne tik eksperimentinių vartų netobulumas, bet ir šių vartų nekomutabilumas, dėl kurio padidėja Trotterizacijos klaida. Įtraukiant analoginius blokus, tokius kaip H XY ir H XX , prieinamus įstrigusiuose jonuose 25, 26, gali būti naudinga modeliuoti daugelio kbitų ilgio sukimosi modelius.

Image

a ) Tik skaitmeninio kvantinio modeliavimo bandomosios pakopos schema, skirta generinei sukimosi dinamikai su penkiomis vietomis. b ) Skaitmeninio analoginio protokolo bandomasis žingsnis Heisenbergo modeliui imituoti su α . c ) Ištikimybės praradimas, gautas naudojant visiškai skaitmeninius (vientisas linijas) ir skaitmeninio analogo (punktyrinės linijos) protokolus pradinėje būsenoje | ↓↓ ↑ ↓↓〉. Mėlyna (apatinė), oranžinė (vidurinė) ir geltona (viršutinė) spalvos žymi atitinkamai vieną, du ir tris „Trotter“ žingsnius. Kalbant apie skaitmeninį atvejį, ištikimybė F suyra greičiau, t vykdant tolimojo nuotolio sąveiką, o F išlieka panašus skaitmeninio analogo protokolo atveju.

Visas dydis

2c pav. Nubraižome dviejų konkrečių Heizenbergo Hamiltono jungimo režimų laiko raidos ištikimybę skirtingiems Trotterio žingsnių skaičiams ir palyginame juos su grynai skaitmeninio algoritmo ištikimybe. Skaitmeniniai rezultatai rodo, kad skaitmeninis-analoginis metodas visais tyrimais tiek laiko metu leidžia pasiekti didesnę ištikimybę. Be to, DAQS metodas reiškia didesnį pranašumą skaitmeninio požiūrio atžvilgiu, kai modeliuojamo modelio sąveikos diapazonas yra ilgesnis. Apskritai, tolimojo atstumo Hamiltonas turi daugiau nešiojamųjų terminų, kurie prisideda prie didesnės skaitmeninės klaidos. DAQS naudojasi savo universalumu Hamiltono skilimuose, kuriuos pateikia nagrinėjamame pavyzdyje tik dviejų terminų suma. Šie terminai ne visada važiuoja į darbą ir atgal, tačiau susijęs su komutatoriumi būna mažas, jei sąveikaujama dideliais atstumais. Tiesą sakant, ribotam J ij = J atveju DAQS nesukelia skaitmeninės klaidos, ty analoginiai blokai važiuoja į darbą. Todėl mes manome, kad šis požiūris yra tvirta alternatyva imituojant generinius tolimojo nuotolio Heisenbergo modelius.

Kaip jau minėjome, skaitmeniniam-analoginiam protokolui, parodytam 2b pav., Reikia dviejų analoginių blokų kiekvienam bandomojo žingsniui, nepriklausomai nuo sukimų skaičiaus N. Priešingai, visiškai skaitmeniniame protokole įstrigusių vartų skaičius auga kartu su N. Kiekvienai dviejų kūnų sąveikai sukurti reikia bent dviejų kvbitų vartų, o dviejų kūnų sąveikų skaičius priklausys nuo modeliuojamo modelio. Artimiausio kaimyno sąveikos atveju tai svyruoja nuo N - 1 iki N ( N - 1) / 2, jei tai yra sąveika su dideliu atstumu. Be „Trotter“ klaidos, bet koks realus skaitmeninis modeliavimas turi apimti klaidas, atsirandančias dėl eksperimentinių vartų netobulumo, kurias mes įvertiname vartų neištikimybe. Šiuo atžvilgiu ir tolimojo ryšio atveju DAQS lemia geresnį rezultatą tol, kol neatitinka neištikimybė analoginių blokų vartų atžvilgiu

Image
, kur ε T yra neištikimybė dviejų kvadratinių taškų vartai. Taigi vien tik skaitmeninis pasiūlymas turėtų kompensuoti didesnį vartų skaičių, kai vartų tikslumas yra geresnis 11 . Tačiau teisinga manyti, kad dviejų kvbitų vartų ištikimybė sumažės, kai padidinsime jonų skaičių spąstuje 30 . Kita vertus, analoginio bloko patikimumas vartuose taip pat mažės priklausomai nuo sistemos dydžio.

Pasiūlymas dėl eksperimentinio įgyvendinimo

Eksperimentinis svarstomų skaitmeninių žingsnių, kurie atitinka vietinius sukimosi sukimosi momentus, įgyvendinimas lengvai pasiekiamas įstrigusiuose jonuose per nešiklio perėjimus 31 . Spin-Spin sąveika, atitinkanti siūlomus analoginius blokus, pirmiausia buvo pasiūlyta ref. 19, ir buvo įgyvendinti keliuose eksperimentuose 20, 21, 25 . Norėdami parodyti jų išvestį, pirmiausia atsižvelgiame į N dviejų lygių jonų, apribotų tiesine gaudykle, aibę, sujungtą su 2 N radialiniais režimais, poromis nekopropotacinių monochromatinių lazerio spindulių. Šie lazeriai yra statmenai nukreipti į jonų grandinę 45 laipsnių kampu spinduliuotės x ir y atžvilgiu . Mes dirbame bendrame paveiksle, susijusiame su atkabintu Hamiltonu

Image

. Čia ω 0 yra dviejų lygių jonų elektroninio perėjimo dažnis, o v m - jonų eilutės skersinio judesio režimo m dažnis su sunaikinimo (sukūrimo) operatoriumi.

Image
. Sistemos sąveika reiškia Hamiltono sąveiką

Image

kur Ω j yra lazerio Rabi dažnis j -ajajam jonui, ε = ω L - ω 0 yra lazerio dažnio sumažėjimas atsižvelgiant į elektroninį perėjimą, ϕ L yra lazerio fazė, o η j , m yra „Lamb-Dicke“ parametras, proporcingas j -ojo jono poslinkiui m -ajame kolektyviniame režime 32 .

Norint gauti efektyvią sukimosi ir sukimosi sąveiką, dvi lazerio pluoštų poros yra simetriškai nublokštos į rezonansą ir nukreiptos į raudoną ir mėlyną 2 N radialinių režimų šonines juostas.

Image
, kur
Image
. Čia Δ žymi lazerio smukimą didžiausio dažnio judesio režimo pirmosios mėlynos spalvos šoninės juostos atžvilgiu. Tai atitinka masės centro (COM) režimą radialinėje x ašyje, tuo atveju, kai ši ašis turi didžiausią sugriebimo dažnį ( ω x > ω y ). Lamb-Dicke režimas, kuris reiškia, kad sinuso išsiplėtimas ekvivalente yra tik tiesinis. 5, galima laikyti, kai
Image
. Be to, mes galime nepaisyti greitų svyruojančių terminų pagal vadinamąją vibracinę besisukančio bangos aproksimaciją (RWA), kuri galioja, kai
Image
. Apskritai, gautas Hamiltono duotas

Image

kur

Image
. Jei
Image
, mes galime atlikti adiabatinį judesio režimų, kurie tik iš tikrųjų jaudina, pašalinimą. Dėl to atsiranda antros eilės hamiltonas, turintis tik nugaros ir nugaros sąveikos terminus

Image

kur sukinio-sukinio jungtį suteikia

Image

su

Image
ir derinamas 0 ≤ α ≤ 3 23 . 3a pav. Nubraižome sukinio-sukinio sukabinimo matricą, gautą penkiems 40 Ca + jonų, kurių vertės Δ = (2 π ) 60 kHz - detonacijai, Ω = (2 π ) 62 kHz - „Rabi“ dažniui,
Image
MHz gaudymo dažniais ir λ = 729 nm - lazerio bangos ilgiui. Sukabinimo matrica maždaug seka galios dėsnio mažėjimą α ≈ 0, 6, kurį iš esmės galima sureguliuoti kintant Δ ir ω z . Čia mes priėmėme Ω j = Ω, kuris yra saugus penkioms jonų grandinėms, kurias mes svarstome 26 . Jei apsvarstytume ilgesnes grandines, reiktų atsižvelgti į tai, kad lazerio intensyvumo profilis turi Gauso formą, todėl atokiausių jonų Rabi dažnis gali būti mažesnis nei centrinių. Tai leistų pakeisti sukabinimo mastelio įstatymą. XY Hamiltono gali būti sugeneruotas sukuriant nedidelę asimetriją bichromatinio lazerio nuskaidymui
Image
,
Image
. Tai verpimo kopėčių operatoriams suteikia nuo laiko priklausomą fazės koeficientą,
Image
ir
Image
, todėl keli veiksmingojo Hamiltono terminai pagal RWA yra nereikšmingi. Taigi, faktinis Hamiltono skaitinys yra toks

Image

a ) Ilgo nuotolio ( α ≈ 0, 6) sukinio-sukinio sukabinimo matrica J ij, kai N = 5 sukiniai. b ) H XY analoginio bloko ištikimybė būsenai | ↓↓ ↑ ↓↓ with, su (apatine diagrama) ir be (viršutine schema), naudojant vibracinę RWA. Ištikimybė yra periodinė laiko atžvilgiu, todėl mes tiesiog parodome vieną periodą. Skaitinis modeliavimas apima tik Lamb-Dicke režimą, todėl atsižvelgiama į pagrindinius klaidų šaltinius, kurie yra RWA ir adiabatinis pašalinimas. c ) Pirmojo (oranžinė, apatinė kreivė) ir trečiojo (žalia, viršutinė kreivė) sukimosi įmagnetinimas

Image
(viršutinė diagrama) ir skaitmeninio-analoginio protokolo būsenos ištikimybė (apatinė diagrama), palyginti su laiku, 2b pav. esančiam protokolui, kurio pradinė būsena yra ( b ). Kietos kreivės atitinka idealią būseną, kurią Heizenbergo Hamiltonianas sukūrė ekvivalente. (1), o taškai atitinka būseną, gautą taikant DAQS metodą. Laiko intervalą padalijame į regionus ir kiekvieną laiko regioną imituojame naudodami optimizuotą Skandalų žingsnių skaičių, kad padidintume mūsų protokolo sukuriamą ištikimybę.

Visas dydis

Image

kur

Image
. Be XY sąveikos, terminai, proporcingi
Image
pasirodyti. Tačiau šių terminų įnašas yra mažesnis už sukinį-sukinį, kuris yra δ / Δ koeficientas, ir to galima nepaisyti tuo atveju, kai sužadinamas nedidelis fononų skaičius (〈 B j 〉 ~ J ij ). „ XY Hamiltonian“ taip pat gali būti įgyvendintas naudojant vieną monochromatinį lazerio lauką, suderintą su rezonansiniu pirmuoju 2 N režimų mėlynuoju šoniniu juostų judesiu. Bichromatiniu atveju vibracijos režimai tik iš esmės sužadinami ir tai sukuria efektyvų Hamiltono sukinį. Nepaisant to, šiuo atveju terminų stiprumas
Image
yra tokios pačios apimties kaip ir sukinio-sukinio jungties terminas. Dėl to paskutinis požiūris tampa jautresnis fononinių laisvės laipsnių kaitinimui.

Skaitmeniniai modeliavimai

3b pav. Pavaizduota H XY analoginio bloko ištikimybė penkiems jonams kaip laiko funkcija. Siekdami skaitmeninio pagrįstumo, užuot atsižvelgę ​​į dešimties radialinių režimų, esančių penkių jonų atveju, mes apsvarstėme vieną COM režimą su efektyviu „Lamb-Dicke“ parametru.

Image

tai rodo visų radialinių režimų poveikį. Tai gali būti daroma tol, kol pasirinktas efektyvusis „Lamb-Dicke“ parametras sukuria sukabinimo stiprį tokiu pat dydžiu kaip tiriamasis. Tai tiesa, nes adiabatinio aproksimacijos neištikimybė tiesiogiai priklauso nuo sukabinimo stiprio J. Be to, mes pasirenkame COM režimą, nes jis yra pats nepalankiausias aproksimacijai dėl savo mažėjimo Δ. Tokiu būdu mes galime pateikti saugų ištikimybės įvertinimą, įveikdami skaičiavimo reikalaujančią užduotį - modeliuoti modelį dešimties judesio režimų. Analoginiai blokai atsiranda dėl efektyvios antrosios eilės Hamiltono ir jų ištikimybė priklauso nuo pateiktų apytikslių tikslumo laipsnio. H XX sąveikos atveju, kuo didesnis Δ, tuo geresnis apytikslis ir tikslumas vartuose. Tačiau modeliavimo laikas yra ilgesnis, nes J ij yra atvirkščiai susijęs su Δ. Tas pats pasakytina apie H XY sąveiką, tačiau pastaroji apima papildomus aproksimacijas, kurioms reikia δ ≪ Δ ir J ≪ δ . Jei Δ = (2 π ) 60 kHz ir δ = (2 π ) 3 kHz, H XY vartų neištikimybė gali išaugti iki

Image
, kaip galime pastebėti 3b pav. Akivaizdu, kad „ H XX“ analoginis blokas duoda geresnių rezultatų, nes jis yra mažiau suderinamas. Mes taip pat nubraižėme Hamiltono laiko raidą Eq. (6), kuriame buvo pritaikytas vibracinis RWA, ir buvo apsvarstytas Lamb-Dicke režimas. Galima pastebėti, kad tarp abiejų brėžinių nėra pastebimo skirtumo, kuris patvirtina vibracinį RWA nagrinėjamais parametrų režimais.

Skaitmeninis dinamikos, kurią sukuria skaitmeninis-analoginis protokolas, modeliavimas 2b pav., Pateiktas 3c paveiksle. Tiksliau, nubraižome pirmojo (oranžinė, apatinė kreivė) ir trečiojo (žalia, viršutinė kreivė) sukinių įmagnetinimą,

Image
ir
Image
(viršutinė diagrama) ir ištikimybė, susijusi su skaitmeninio analogo protokolu (apatinė diagrama) kaip laiko funkcija penkių jonų grandinėje. Norėdami padidinti kvantinio modeliavimo ištikimybę, turime pasiekti kompromisą tarp „Trotter“ žingsnių skaičiaus, kuris padidina ištikimybę sumažinant skaitmeninę klaidą, ir bendro vartų skaičiaus, kuris sumažina bendrą ištikimybę padidindamas sukauptą vartų klaida. Tam mes padalijame laiko intervalą regionuose ir skaitmeniškai imituojame kiekvieną regioną, pasirinkdami optimaliausią skandalo žingsnių skaičių. Vieno kvadrato dydžio vartų ištikimybė iš esmės yra 10, todėl skaičiuodami juos vertiname kaip tobulus. Kaip matyti 3c pav., Jt = 2 π / 3 laikai pasiekiami esant maždaug 70% būsenos ištikimybei, darant prielaidą, kad Δ = (2 π ) 60 kHz ir δ = (2 π ) 3 kHz. Kaip mes aptarėme, mes galime sumažinti klaidą, gaunamą iš analoginio bloko, paimdami didesnę Δ vertę ir tokiu būdu pagerindami kvantinio modeliavimo ištikimybę. Tačiau tai padidintų eksperimento laiką, kurį riboja sistemos darnos laikas. Savo analizei mes apsvarstėme realaus laiko dinamiką iki 13 ms, tai yra žemiau koherencijos laiko įstrigusiose jonų grandinėse 25 .

Diskusija

Mes įvedame skaitmeninio analogo metodą kvantiniam modeliavimui, kuris yra tvirta alternatyva visuotiniam skaitmeniniam kvantiniam modeliavimui, kai vartų tikslumas nėra toks didelis, kad būtų galima ištaisyti kvantinę klaidą. Mes parodėme, kad DAQS metodas yra naudingas modeliuojant Heisenbergo modelį įstrigusiais jonais. Be to, atlikdami skaitmeninius modeliavimus įsitikinome, kad mūsų protokolą galima įgyvendinti eksperimento metu. Taikydami siūlomą DAQS metodą, mes tikimės, kad bus galima panaudoti didesnį jonų skaičių, palyginti su grynai skaitmeniniais metodais, o analoginių kvantinių imitatorių dydis bus 25, 26 . Natūralus šios tyrimų linijos tęsinys yra ištirti, kaip DAQS technika galėtų būti naudinga kitiems modeliams. Remiantis bendru argumentu, kad analoginiai blokai sutelkia modelio sudėtingumą didelio tikslumo analoginėse simuliacijose, pagrįstai galima tikėtis, kad daugybė modelių naudos iš tokios modeliavimo procedūros. Pagrindinės šio naujo požiūrio koncepcijos yra nuo platformos nepriklausomos, todėl jas galima perkelti į kitas kvantines technologijas. Mes manome, kad pristatyti DAQS metodai yra svarbūs komponentai, gerinantys kvantinių modeliavimo priemonių rinkinį.

Komentarai

Pateikdami komentarą jūs sutinkate laikytis mūsų taisyklių ir bendruomenės gairių. Jei pastebite ką nors įžeidžiančio ar neatitinkančio mūsų taisyklių ar gairių, pažymėkite, kad tai netinkama.