Ultragarsinių impulsų dažnio matuojamasis optinis matavimo taškinis matavimas naudojant vieną nanoviestą | mokslinės ataskaitos

Ultragarsinių impulsų dažnio matuojamasis optinis matavimo taškinis matavimas naudojant vieną nanoviestą | mokslinės ataskaitos

Anonim

Dalykai

  • Charakteristika ir analizės metodai
  • Nanofotonika ir plazmonika

Anotacija

Ultratrumpų impulsų naudojimas pagrindiniams tyrimams ir taikymui per pastaruosius dešimtmečius sparčiai populiarėja. Tobulėjant ultratrumpų lazeriams, tyrinėjant naujus impulsų diagnostikos metodus, turinčius didesnį signalo ir triukšmo santykį, atsirado didelis mokslinis ir technologinis susidomėjimas. Šiame darbe parodyta paprasta ultratrumpų impulsų apibūdinimo technika, naudojant vieną puslaidininkinį nanosieną. Atliekant dažnio skiriamąjį optinio nukreipimo metodą, naudojant „ZnO“ nanosieną, sujungtą su kūginiais optiniais mikropluoštais, išgaunama impulsų sekos fazė ir amplitudė. Skersinio dažnio konvertavimo proceso metu generuojami signalai gali būti erdvėje atskirti nuo įvesties, todėl pagerėja signalo ir triukšmo santykis ir galima nustatyti mažesnius energijos impulsus. Be to, kadangi netiesinės terpės nanometrų skalėje yra sušvelninti fazių suderinimo apribojimai, išmatuojami 300 nm pločio superkontinuumo impulsai. Ši sistema yra labai suderinama su standartinėmis optinio pluošto sistemomis ir rodo didelį potencialą tokioms programoms kaip mikroschemos optinis ryšys.

Įvadas

Ultratrumpųjų impulsų lazeriai nuo pat jų atsiradimo padarė didelę pažangą. Kaip svarbi tyrimų sritis, juos motyvavo spartus įvairių programų, pradedant optiniu vaizdavimu ir spektroskopija, baigiant lazeriu ir optiniu ryšiu, vystymasis 1, 2 . Jų dramatiška raida ir platus pritaikymas ragina mus visiškai ir nepažeistai apibūdinti ultratrumpą impulsą. Tarp visų šių metodų yra dažnas ir efektyvus optinis nukreipimas (FROG). Įprastinei FROG sistemai reikalinga nelinijinė optinė (NLO) medžiaga, kad būtų galima aptikti gausius signalo fotonus aptikimui, ir, kaip kompromisas, sąranka visuomet yra sudėtinga ir pasižymi dideliu sudėtingumu, ypač tokiems impulsams kaip superkontinuumas 3, 4 . Tuo tarpu šiuolaikinės spektroskopijos / mikroskopijos, tokios kaip koherentinė Ramano spektroskopija, antgaliais patobulinta spektroskopija ir daugiafotoninė mikroskopija, išryškino susidomėjimą didesne skiriamąja geba laiko, spektro ir erdvės srityse. Tačiau dėl sudėtingos sistemos neįmanoma atlikti in situ matavimo, todėl trūksta išsamios tikslinės informacijos informacijos apie 5, 6, 7 .

Nano dydžio medžiagos turi būdingą pranašumą vaizduojant smulkią struktūrą ir atliekant spektrinę analizę, nes jos gali būti naudojamos kaip sekimo medžiaga nepakenkiant vietinei aplinkai. Nanomedžiagos pagrindu pagamintos FROG (nano-FROG) naudojimas palengvins fazių suderinimo sąlygas ir suteiks galimybę stebėti nano srities iškraipymus artimame lauke 8, 9, 10, 11 . Išskyrus nanofrogro metodus, atsitiktinai išsklaidytomis nanodalelėmis arba nanodalelėmis, pritvirtintomis prie pluošto kūgio, jų FROG signalų kolekcija vis dar priklauso nuo laisvos erdvės optikos. Aparatų jautrumą ir patikimumą labai riboja optinių elementų praradimas. Be to, šių metodų NLO signalas yra maišomas su pagrindine banga renkant, todėl norint juos atskirti, reikia optinių filtrų. Švitinimo aptikimas dar labiau apriboja plačiajuosčio ryšio impulsų matavimą, kai pagrindinė banga iš dalies sutampa su signalo spektru, todėl filtrai negali jų atskirti. Be to, dėl nanomedžiagų kitimo ir netaisyklingumo jų neįmanoma atkurti nuoseklaus skirtingų matavimų rezultatų. Pastaruoju metu skersinis dažnio keitimas puslaidininkinių nanovielių susilaukė daug dėmesio, nes yra didelis konversijos efektyvumas ir mažas nukrypimo kampas 8, 12, 13, 14 ; nors buvo aptartos impulsų matavimo galimybės, tačiau apie šią schemą FROG matavimui atlikti ir ultratrumpų bei plačiajuosčio ryšio impulsų gavimui dar nepranešama. Šiame darbe parodytas FROG metodas, pagrįstas bangos valdymu, kai NLO medžiaga yra viena nanolaida (NW), per kurią matuojama impulsų fazė ir amplitudė.

Rezultatai

NW sintezė ir apibūdinimas

Čia kaip NLO medžiagą pasirinkome cinko oksidą (ZnO), kuris yra tipiškas II-VI puslaidininkis, turintis vidutinius absorbcijos nuostolius ir plačios juostos tarpą (3, 37 eV, 368 nm) 15 . Čia naudojamas ZnO NW buvo susintetintas naudojant garų-skysčio-kietą (VLS) procesą 16 . 1 pav. (A) pateiktas nuskaityto elektroninio mikroskopijos (SEM) vaizdas, pagamintas iš ZnO NW, parodant gerą NW lygumą ir tolygumą; Norėdami gauti aukšto atspindžio galinius paviršius, mes naudojame volframo zondą, kad sulaužytume NW mikro manipuliacijos būdu 13, 14, o galinio paviršiaus vaizdas parodytas 1 pav. (b). Prieš manipuliavimą, ZnO NW buvo pašalinti iš augimo substrato ir nusodinti ant mažo lūžio rodiklio MgF2 substrato, o tipiškas optinis mikrografas parodytas 1 pav. (C). Visų pagamintų NW skersmuo buvo apie 200–400 nm, o ilgis gali būti iki kelių šimtų mikrometrų. Taikant užpakalio sujungimo metodą mikroskopu 13, 14, ZnO NW galima manipuliuoti ir uždėti ant kvarco pluošto optinio pluošto, kad šviesa būtų veiksmingai perduodama į šiaurės vakarus. 1 (d) paveiksle pavaizduota atsitiktinio pluošto smailėjančio NW poros mikrografija, o jos optinį orientavimąsi galima ištirti paleidus 1064 nm bangos ilgio nuolatinių bangų (CW) lazerį, kaip parodyta 1 pav. (E), iš kurių galime pastebėti, kad NW nėra išsklaidytų dėmių, o jo laidumo savybė yra gera.

Image

a ) Nuskaitymo elektroniniu mikroskopu vaizdas. b ) Padidėjęs ZnO NW SEM vaizdas po lūžio. c ) ZnO NW, esančio ant silicio substrato, šviesiojo lauko optinio mikroskopo vaizdas. d ) Šviesos jungties artėjimas prie 180 μm ilgio ZnO NW naudojant pluošto kūgį. e ) Optinio mikroskopo vaizdas, nukreipiantis 1064 nm bangos ilgio lazerį.

Visas dydis

Eksperimento nustatymas

Matavimo sąrankos schema parodyta 2 pav. Ti. Čia buvo naudojamas safyro režimu užfiksuotas lazeris, kurio centrinis bangos ilgis yra 810 nm (80 MHz, ~ 70 fs, Spectra-Physics). Praėjęs pro izoliatorių ir smeigtuką, lazerio pluoštas buvo padalytas į dvi dalis bangos plokšte ir poliarizacijos spindulio skirstytuvu (PBS). 810 nm impulsinės šviesos įėjimo galia buvo ~ 10 mW kiekvienai rankai, o šviesos perdavimo efektyvumas buvo išmatuotas kaip ~ 60%, esant vienkartinei kūgio-NW jungčiai. Vienas spindulys buvo naudojamas kaip tikslinis impulsas, o kitas pluoštas kaip vartų impulsas buvo įvestas į atšvaitą, kuriuo optinio kelio ilgį galima tiesiogiai nustatyti. Dvi sijos buvo atskirai sujungtos į du vienmodžius pluoštus (kiekvieno ilgį 112 cm), kurių galai buvo smailėjantys į mikropluoštus. Abu kūginiai mikropluoštai buvo pakabinti virš MgF2 mikrokanalo, esant ~ 200 μm atskyrimui. 245 μm ilgio, 310 nm skersmens ZnO NW buvo sujungtas su jais mikrotraumuojant optiniu mikroskopu 13, 14, 17 . Abiejų kūgių kampą ir padėtį galima atsargiai reguliuoti, kad būtų išlaikytas optimalus įvesties jungties efektyvumas. Paviršiaus skleidžiamas signalas iš NW buvo surinktas objektyvu, tada filtruojamas ir nukreipiamas į CCD (DS Ri1, Nikon); dalį signalo atspindėjo neutralus pluošto skirstytuvas (45/55) į spektrometrą („QE65 pro“, „Ocean Optics“).

Image

WP: bangos plokštė; L1 ir L2: židinio sklaidytuvas; M1-M3: bendro atspindžio veidrodis. Pradėjimas: Ryškio lauko optinio mikroskopo vaizdas pakabintame ZnO NW su 810 nm įvestimi iš abiejų galų.

Visas dydis

Paviršiaus skleidžiamo suminio dažnio (SF) signalo, generuojamo NW, mechanizmas yra pateiktas 3 pav. (A), ir mes pasirenkame antrąjį harmonikų (SH) procesą kaip ypatingą SF atvejį su dviem vienodais įėjimais. Trumpai tariant, iš abiejų šiaurės vakarų galų įšvirkščiamos dvi impulsų serijos ir joje sklinda priešpriešiniai. Derinant delsimo liniją, priešingų krypčių impulsai susiduria šiaurės vakarų 8, 14 . Kaip to reikalauja fazių suderinimo sąlygos, netiesinė optinė emisija bus generuojama skersai, kaip parodyta 3 pav. (A). Iš abiejų galų įpurškiant dvi 810 nm impulsų eiles, signalo spektrus galima aptikti statmenai. Kaip parodyta 3 pav. (B), kad signalas buvo pagrindinės šviesos pusės bangos ilgio padėtyje su kelių nanometrų pločiu, tai patvirtino, kad jis yra SH signalas. Kadangi optinio kelio intervalas tarp dviejų gretimų impulsų yra kelių metrų skalėje, šiaurės vakaruose tuo pačiu metu gali būti tik viena impulsų pora. Be to, iš mūsų rezultato SH signalas, kurį sukuria vienas impulsų pluoštas per dvipusį suskaidymą, buvo dešimtys kartų silpnesnis nei SH signalas, generuojamas dviejų impulsų koreliacijos, kuris leido išmatuoti labai mažos energijos impulsus.

Image

a ) SFG, generuojamo vartų ir taikinių impulsų šiaurės vakaruose, schema. Pradėjimas: SFG fazės atitikimo sąlyga. b ) Išmatuotas pagrindinių ir SH bangų spektras.

Visas dydis

Automatinė koreliacija

Norėdami patikrinti, ar įmanoma impulsų apibūdinimui naudoti vieną NW, pirmiausia išnagrinėsime impulsų susidūrimo procesą šiaurės vakaruose. 4 paveiksle (a – e) buvo SH vaizdai, užfiksuoti maždaug 405 nm bangos intervale, kai impulsų eiga buvo optiškai nukreipta. Tiksliniai impulsai kilo iš dešinės, o atšvaitu valdomi vartai - iš kairės. Galima pastebėti, kad SH signalas pirmiausia buvo generuojamas iš kairiojo ZnO NW galo [pav. 4 (a)], sustiprėja impulsams judant [pav. 4 (b)], tada pasiekė savo maksimumą 4 pav. (C) ir galutinai dingo iš dešiniojo šiaurės vakarų krašto [pav. 4 (d, e)]. Atitinkamos nuo 4 paveikslo (a – e) priklausančios SH intensyvumo kreivės buvo pavaizduotos 4 pav. (F – j) juodais taškais, integruojant vaizdo taškų intensyvumą, ir kiekvieno paveikslo Y ašis buvo pakeista į sudaryti geresnį kontrastą. Periodinis modelis atsirado iš nukreiptų bangų, sklindančių priešingai. Kaip įrodyta mūsų ankstesniame tyrime 13, 14, režimai, nukreipti šiaurės vakarų kryptimi, priklauso nuo šiaurės skersmens, santykinės padėties ir kampo tarp pluošto siaurėjančio ir šiaurės vakarų ilgio. O valdomi režimai dar labiau paveiks SH emisiją. Erdvinis pasiskirstymas skersinėje SH emisijoje nustatomas pagal santykį I SH ∝ cos 2 (Δ β z), kur Δ β žymi sklidimo pastovųjį skirtumą tarp patiriamų nukreiptų režimų. Taigi NW SH vaizdai gali parodyti virpesių elgesį, kai Δ β ≠ 0. Nepaisant to, SH spektrui įtakos modelių pasikeitimas nepaveiks. Raudona kiekvienos plokštės linija 4 pav. (F – j) nubraižė Gauso profilius, kad būtų aiškiau parodytas intensyvumo smailės judėjimas.

Image

( a - e ) SHG optinio mikroskopo vaizdai su skirtinga optinio kelio uždelsimu. Mastelio juosta, 50 μm. ( f - j ) Atitinkamas išmatuotas (juodi taškai) ir pritaikytas (raudona linija) intensyvumo profilis ( a - e ).

Visas dydis

22 nm pločio impulsų FROG matavimas

Iš 4 pav. Pateikto intensyvumo modelio galėjome pastebėti, kad nuolat judant vėlavimo linijai, SH maksimumas gali judėti į šiaurės rytus ir iš jo. Norėdami apytiksliai įvertinti impulsų trukmę, stebėjome intensyvumo kitimą esant savavališkai NW padėčiai [ty dešinėje 4 pav. (F) viduryje] ir pažymėjome delsos linijos poslinkį tarp jo dviejų maksimalių pusių, kuris buvo ~ 150 μm. Taigi visą impulso plotį, esant pusei maksimalios vertės (FWHM), galima apskaičiuoti iš ~ 300 μm, padalytą iš šviesos greičio, kuris buvo laiko profilio pikosekundžių skalėje. Norėdami atlikti tikslesnį impulsų apibūdinimą, išmatuojome automatinius koreliuojančius impulsų, sklindančių per šiaurės vakarus, spektrus. 25 μm / žingsnio greičiu paviršiaus skleidžiamą SH signalą buvo galima nuskaityti. Impulsų energija buvo apie 50 pJ / impulsas, o tipinis spektras buvo paimtas per 1 s ekspozicijos laiką. 5 (a) paveiksle parodytas spektrų rinkimas 128 × 128 tinklelio grafiko pavidalu, kuriame 128 spektrai buvo išdėstyti chronologine tvarka, o spektrų intensyvumas parodytas spalvų schema. Atkreipkite dėmesį, kad laiko rodyklė buvo pakeista dėl laisvosios erdvės optinio ilgio poslinkio atidėjimo linijos. Remiantis rezultatais, gautą FROG pėdsaką buvo galima lengvai gauti ref. 18 [pav. 5 (b)]. Trumpai tariant, šis metodas apėmė dvimatės fazės atkūrimo problemos sprendimą. Du suvaržymų rinkiniai, netiesinis-optinis rinkinys ir eksperimentinis duomenų rinkinys, turi būti patenkinti, paeiliui pakartojant iteraciją iš pirminio spėjimo. Dviejų apribojimų sankirta lems impulsų elektrinio lauko, turinčio patikimą laiko ir spektro informaciją, sprendimą. Išmatuoti ir gauti FROG pėdsakai, pateikti 5 pav., Yra gerai suderinami su G paklaida 0, 0107, kurią būtų galima padidinti padidintos skiriamosios gebos spektrometru. Impulsų intensyvumas ir fazių profilis taip pat pateikiami ir laiko, ir spektro srityse, kaip parodyta atitinkamai 5 pav. (C, d). Intensyvumo profilis 5 pav. (C) rodo impulso trukmę 2, 8 ps, daug ilgesnę nei šaltinio išvestis. Pulsų plėtimasis daugiausia įvyko iš dviejų dalių: ~ 1, 1 m ilgio pluošto ir ~ 10 mm ilgio kūgio formos mikropluošto. Apytiksliai įvertinus, galima tikėtis, kad dispersija bus ~ 118 ps / nm / km 810 nm impulsui, kurio plotis 22 nm, 1 m ilgio vienmodis pluoštas (SMF-28, Corning), kuris lemia impulsų išplėtimas didesnis kaip 2, 8 ps 19 . Mažėjant pluošto kūgiui, dispersija 1 μm skersmens mikropluošto gale buvo įvertinta maždaug 400 ps / nm / km 20 . Darant prielaidą, kad tolygiai mažėjant dispersijai kinta, impulsų plotis turėtų padidėti dar apie 100 fs. Kadangi ZnO NW ilgis yra santykinai trumpas (~ 200 μm), čia nebuvo atsižvelgta į nustatytą impulsų plėtimą. Todėl proceso metu pulso pokytis turėtų būti ~ 2, 8 ps, beveik atitinkantis mūsų matavimo rezultatus.

Image

a ) išmatuotas ir b ) paimtas pėdsakas. Elektrinio lauko intensyvumas (raudonas trikampis) ir fazė (mėlynas kvadratas) kaip laiko ( c ) ir bangos ilgio ( d ) funkcija.

Visas dydis

300 nm pločio impulsų matavimas kryžminės koreliacijos FROG (XFROG)

Kadangi „ZnO NW“ turi plačiajuosčio ryšio pralaidumą matomoje NIR spektrinėje srityje, mes toliau valdėme kryžminę FROG, norėdami išmatuoti superkontinuumo (SC) impulsus toje pačioje sistemoje. SC buvo sukurtas pridedant fotoninių kristalų pluoštą (FemtoWHITE, Newport) į kelią tarp M3 ir L2, 2 pav. Norch filtras (NF03–808E, Semrock) buvo naudojamas blokuoti pagrindinės bangos dalį SC, priešingu atveju. plačiajuosčio ryšio signalo kontrastas būtų mažas. Be to, buvo įdėtas ilgo praleidimo filtras (BLP01–664R, Semrock), kad būtų išvengta NW absorbcijos, kuri gali sukelti nepageidaujamą liuminescenciją. Po abiejų filtrų SCF išvestis iš PCF liko ~ 60 mW, o tai vidutiniškai buvo 2, 5 pJ / nm / impulsas visoje 300 nm pločio juostoje. XFROG matavimui SC buvo nustatomas naudojant 810 nm siurblio impulsą. Atidėjimas tarp SC ir vartų impulsų buvo nuskaitytas 300 fs žingsniais, o kiekvienos delsos metu buvo išspręsta SC ir vartų impulsų generuojamo SF signalo serija, sudaranti 256 × 256 pėdsaką [pav. 6 (a)]. Taikant tą patį metodą, kuris nurodytas aukščiau 18, matavimo pėdsakas buvo toliau interpoliuojamas į 4096 × 4096 seką, kad būtų gautas, kaip to reikalauja diskretinis Furjė transformacijos santykis, ir rezultatas buvo pateiktas 6 pav. (B). G klaida buvo 0.0123, kuri nebuvo tokia gera, kaip 5 pav., Todėl, kad impulsų sudėtingumas buvo padidintas tiek laiko, tiek spektro juostos pločiuose.

Image

a ) Išmatuotas ir b ) paimtas pėdsakas su jo struktūra koreliuojamas su laiko intensyvumu ( c ) ir sužadinimo spektru ( d ). e ) pakabinto „ZnO NW“ vaizdas ryškiojo lauko optinio mikroskopo pavidalu. Mastelio juosta, 50 μm. f ) Tamsiojo lauko vaizdas to paties NW su 810 nm įvestimi iš kairiojo galo, o SC iš dešinės.

Visas dydis

6 pav. (C, d) mes nubraižėme gautą impulsų intensyvumą ir fazių profilį laikinajame ir spektriniame domenuose po 20 taškų išlyginimo, nurodydami SC impulsus ~ 55 ps ilgio intervale [pav. 6 (c)] ir 670 nm ~ 970 nm bangos ilgio [pav. 6 (d)]. Akivaizdu, kad SC impulsai buvo laikinai išplėsti net labiau nei aukščiau išmatuoti siurblio impulsai. Tai pagrįsta, nes jo bangos ilgio juosta PCF buvo išplėsta iki daugiau kaip 300 nm, o didžioji jos dalis buvo tokio paties sklaidos režime kaip ir siurblio impulsai. Todėl chirpimas tapo rimtesnis laidžiuose pluoštuose, palyginti su 20 nm siurblio impulsais, ir padidino impulsų trukmę. 6 paveiksle (e, f) pateikiami NW vaizdai be impulsų ir impulsų, nukreiptų iš kiekvieno jo galo (810 nm iš kairės ir SC iš dešinės). Galima pastebėti, kad patys vartai ar taikinių impulsai nesudarė SH emisijos, o tai užtikrino švarų spektrinį foną impulsų matavimui.

Diskusija

Šiame darbe mes įdiegėme nano-FROG metodą ypač greitam impulsų apibūdinimui. Kadangi visų komponentų impulsų moduliavimas (tempimas, suspaudimas ir pan.) Buvo įtraukti ir suskaičiuoti, išmatuoti mūsų metodo rezultatai atskleidžia impulso in situ savybes, tai reiškia, kad tai gali būti geras sprendimas matuojant pluoštinės integruotos sistemos. Palyginus su anksčiau praneštais FROG metodais, ši pluošto kūgio ir NW jungties sistema pasižymi keliais pranašumais: (I) Mūsų sistemoje tiksliniai impulsai yra optiškai nukreipiami išilgai NLO NW, o ne nukreipti į erdvę. Skirtingai nuo laisvos vietos FROG, didžiąją dalį energijos nuostolių sukelia mažas apkrovos santykis (skerspjūvio santykis tarp šiaurės vakarų ir židinio taško) ir išsklaidymas sąsajoje gali būti pašalintas, dėl to jis tampa jautresnis mažam. -energijos impulsai. Svarbiau, palyginti su egzistuojančiais laisvosios erdvės nano-FROG metodais, šviesos banga nukreipiama ties šiaurės vakarų kryptimi, todėl galima išvengti nefokusinės problemos, kurią sukelia plataus bangos dažnio sklaida, leidžianti išmatuoti SC impulsus plačiajuosčiu ryšiu. spektras. Nors impulsų trikdis, atsirandantis iš bangolaidinės sistemos, yra nuspėjamas, todėl juos galima kompensuoti prieš matuojant. (II) Kadangi signalas buvo skleidžiamas iš šiaurės vakarų paviršiaus, SF signalo ir įvesties impulsų kryptys yra statmenos viena kitai, todėl likusi pagrindinė banga bus erdvėje užkirsta. Daugelyje FROG metodų, kai SF ir pagrindinės bangos sklinda koaksialiai, norint juos atskirti spektriniu būdu, reikia optinių filtrų. Palyginti su tuo, erdvinis atskyrimas skersine spinduliuote turi didelį pranašumą, ypač kai pagrindinės ir SF bangos spektrinis sutapimas yra. Įsivaizduokite tokią situaciją: 800 nm vartų impulsai ir SC impulsai, kurių juosta yra nuo 400 nm iki 1000 nm, yra kryžmiškai koreliuojami. SF banga bus sumaišyta su SC apie 400 nm ~ 444 nm srityje, o tai sukels klaidingus matavimo rezultatus. Išankstinis mėlynos SC dalies filtras gali išvengti maišymo, tačiau SC impulsų profilis sulaužytas. Priešingai, erdvinis signalo ir įvesties atskyrimas daro mūsų metodą patogų visiškai išmatuoti plačiajuosčio ryšio impulsus. (III) Dėl NW nanometrų skalės, fazių suderinimo apribojimai gali būti sušvelninti. Taigi išmatuojama bangos ilgio juosta gali būti labai išplėsta, nes visi dažnio komponentai gali būti išskiriami NLO medžiagoje. Vengiama sudėtingesnio kristalų, kuriuos sukuria kampu įbrėžti kristalai, o optinis išlyginimas nebūtinai turi būti labai tikslus matuojant bangolaidžiu - abu šie metodai sukuria supaprastintą sistemą. Tačiau jei šis metodas yra naudojamas norint apibūdinti impulsų laisvosios erdvės impulsus, reikia atlikti išankstinį pluošto sklaidos ir netiesiškumo tyrimą, pavyzdžiui, turi būti atlikti skaitmeniniai modeliavimai arba matavimų serijos su skirtingu pluošto kūgio ilgumu. Ši sistema, kaip visuma, turi didelį potencialą integruojant optiką kaip ypač plačiajuostį optinį įrenginį, be to, ji teikia daug žadančią platformą nepaliestam molekulių dinamikos stebėjimui ir vietinio lauko stiprinimui ateityje.

Komentarai

Pateikdami komentarą jūs sutinkate laikytis mūsų taisyklių ir bendruomenės gairių. Jei pastebite ką nors įžeidžiančio ar neatitinkančio mūsų taisyklių ar gairių, pažymėkite, kad tai netinkama.