Išsklaidymo inžinerija nepertraukiamai suformuotame metastauroje: elektromagnetinės iliuzijos metodas | mokslinės ataskaitos

Išsklaidymo inžinerija nepertraukiamai suformuotame metastauroje: elektromagnetinės iliuzijos metodas | mokslinės ataskaitos

Anonim

Dalykai

  • Metamedžiagos

Anotacija

Elektromagnetinių bangų išsklaidymas yra labai svarbus bevielio ryšio ir slaptųjų technologijų srityje. Diskretiniai metaliniai paviršiai ne tik padidina projektavimo ir pagaminimo kompleksą, bet ir sukelia sunkumų gaunant vienu metu elektrinę ir optinę funkcijas. Kita vertus, diskrečių sistemų skatinami nenutrūkstami fazių profiliai neišvengiamai skleidžia fazių triukšmus į sklaidymo laukus. Siūlome išsibarstymo diržų mechanizmo principą, naudojant nuolatinę gradiento fazę, atsirandančią dėl nugaros-orbitos sąveikos per sinusoidines metalines juosteles. Be to, pakoregavus sinusoidinės metalinės juostelės amplitudę ir periodą, apatinio objekto išsibarstymo savybės gali būti labai pakeistos ir tokiu būdu atsirasti elektromagnetinė iliuzija. Pasiūlymas patvirtinamas visos bangos modeliavimu ir eksperimento apibūdinimu mikrobangų juostoje. Mūsų požiūris, susijęs su nuolatiniu fazių profiliu, nuo poliarizacijos nepriklausomu veikimu ir lengvu įgyvendinimu, gali būti plačiai pritaikytas manipuliacijose elektromagnetinėmis bangomis.

Įvadas

Yra nemažas susidomėjimas metalinių objektų išsklaidytų elektromagnetinių laukų valdymu ir inžinerija, ypač kariniams tikslams, 1, 2, 3 . Objekto išsibarstymo savybė kiekybiškai nustatoma pagal jo radaro skerspjūvį (RCS), kuris nusprendžia, kiek objektą gali aptikti radaro sistema. Tradiciškai RCS redukcijos metodai priklauso nuo objekto geometrijos 4 modifikavimo ir (arba) objekto pakrovimo absorbuojančiomis medžiagomis. Pastaruoju metu sparčiai tobulėjant optikos transformacijai 5, 6, kuri yra galinga priemonė šviesos srautui valdyti beveik savavališkai, suteikia unikalią projektavimo paradigmą elektromagnetiniams apsiaustams, kurie lenkia šviesą aplink paslėptą sritį ir paverčia bet kurį regiono viduje esantį objektą „nematomu“. “. Be to, derinant su plazmonika, transformacinė optika gali būti naudojama realizuoti subdiffrakcijos ribos vaizdą ir optinę litografiją 7, 8, 9, 10, o tai yra didžiulis optikos progresas šiame amžiuje 11 . Deja, bendrosios medžiagos, reikalingos transformacinei optikai, paprastai yra labai nevienalytės ir anizotropinės metamaterijos, kurios žymiai suvaržo praktinių prietaisų realizavimą ir taikymą bei lemia siaurą veikimo pralaidumo pranašumą ir didelius nuostolius 12, 13 . Vėliau buvo sukurtas kvazikonformalus kartografavimo metodas 14, 15, kai reikia tik nedidelio izotropinio lūžio rodiklio diapazono. Vėliau taip pat buvo ištirtas elektromagnetinis apvalkalas, paremtas beveik nulinio lūžio rodiklio metamaterialu 16 . Nepaisant to, metamaterialų pagrindu sukurtos schemos yra nepatogios ir sunkiai pritaikomos 17 .

Dėl sumažėjusio matmens ir praradimo bei galingų išsklaidymo inžinerinių galimybių gradiento fazės metasuros paviršius 18, 19, 20 yra laikomas perspektyviu požiūriu į elektromagnetinį apsiaustą ar elektromagnetinę iliuziją 4, 17, 21 - strategiją, naudojamą objektui sukurti savavališkos formos ir medžiagos savybės atrodo lygiai taip pat, kaip kitas objektas, turintis kitokią formą ir medžiagą. 2005 m. Luo ir kt . pasiūlė pirmąjį gradientinį plokščiąjį metasurface lęšį, paremtą paviršiaus plazmonu 11 . Tikimasi, kad toks objektyvas galės pakeisti naujos kartos optinius įrenginius 11, 22, nes gali peržiūrėti klasikinį „Snell“ dėsnį ir suformuoti vaizdą per difrakcijos ribą. 2011 m. „Capasso“ grupė pademonstravo dar vieną plokščią lęšį, pagrįstą V formos nanoantenų rinkiniu, kuris taip pat galėtų būti laikomas metaspaviršiaus tipu 18 . Apskritai, šviesos elgesys gradientiniame metaspaviršiuje gali būti apibūdinamas lūžio ir atspindžio metaspaviršiaus įstatymu (MLRR) 11 . Kitas svarbus gradiento metastauros paviršius yra pagrįstas poliarizacijos virsmu anizotropiniuose metastauriuose ir spin-orbitos sąveika (SOI) nehomogeninėse struktūrose 11 . Luo grupė įrodė, kad tradicinės Fresnelio lygtys gali būti pakeistos naudojant metasurface / metamirror metodą ir davė novatorišką plačiajuosčio ryšio poliarizacijos konversijos darbą 11, 23, 24, 25 . Vėliau šie dirbtiniai atomai yra išdėstyti vienodai, kad būtų pasiektas beveik tobulas plačiajuosčio ryšio virtualus formavimas 4 . Teoriškai tiek gradiento meta paviršiaus, tiek paviršiaus absorberį galima suprasti pagal energijos mainų tarp sklindančių ir ribojančių bangų scenarijų arba vadinamąjį „dviejų bangų mainą11, 26 .

Dauguma ankstesnių metalų paviršiaus yra sukonstruoti pagal atskirų meta-atomų / molekulių sekas. Gradiento fazė buvo apytiksliai apskaičiuota pagal staigaus fazės poslinkio atskiruosius lygius. Viena vertus, didelis iššūkis yra gauti aukštos kokybės meta paviršiaus, kuris gali veikti esant matomam dažnių diapazonui ir tolygiai. Kita vertus, netolygus pobūdis neišvengiamai pablogina bendrą metastaurių paviršių veikimą dėl sukeltų fazių triukšmo į išsklaidymo laukus, pavyzdžiui, mažindamas generuojamos orbitos kampinio pagreičio grynumą ir sukeldamas vaizdavimo bei fokusavimo sistemos aberacijas 27, 28, 29 . Be to, atskira sistema nėra elektrai laidi, todėl sudėtinga pasiekti tuo pačiu elektrinį ir optinį funkcionalumą. Pastaruoju metu metasurgijos paviršiuose yra naudojami beveik nepertraukiami supermetataatomai, apimantys tinklinio ir trapecinio pavidalo struktūras, kad būtų įveikti trūkumai virš 30, 31, 32, 33, 34 . Ypač optinis kontaktinis tinklas 30, įkvėptas gamtos reiškinių, yra pirmasis nepertraukiamo linijinio fazių poslinkio padengimas (0, 2π) metastaurėje, kuris kelia didžiulį susidomėjimą ieškant mistinių sąsajų tarp mechaninių struktūrų, religijos simbolių ir optinės fonmenonos 34, 35 .

Įkvėptas elektromagnetinio virtualiojo formavimo ir kontaktinės kontaktinės optikos 4, 30, mes pateikiame metasurface, sukonstruotą iš tikrųjų ištisinių supermetaatomų, vadinamųjų nuolat formuojamu metasurface. Fazinė moduliacija yra kilusi iš SOI erdvėje nevienalytėse sinusoidinėse metalinėse juostelėse, kurios nukreipia atspindėtą bangą nuo laikotarpio priklausomu kampu, atsižvelgiant į spekuliacinės atspindžio kryptį. Mūsų struktūros poliarizacijos nepriklausomos išsibarstymo inžinerinės galimybės geba dramatiškai pakeisti, sumažinti ar sustiprinti po objekto monostatinį RCS.

Rezultatai

Nuolatinės gradiento fazės principas

Gerai žinoma, kad sinusoidinė funkcija yra pagrindinė svyruojanti elektromagnetinės bangos forma, o idealios trikampio ir stačiakampio formos bangos formos Furjė išsiplėtimą galima apibūdinti sinusoidinių funkcijų sumavimu. Todėl sinusoidai pasirenkami nenutrūkstamam fazės poslinkiui realizuoti. Metasuros paviršiaus geometrija parodyta 1 pav. (A), kur pateiktos tik keturios eilės ir du sinusoidinių metalinių juostelių periodai. Kaip parodyta 1 pav. (B), erdviškai nevienalyčių metalinių juostelių profilis yra matematiškai apibrėžtas tipiška sinusoidine funkcija:

Image

a ) Siūlomas nepertraukiamai formuojamas metaspaviršius yra pagamintas iš sinusoidinių metalinių juostelių matricos, kuri gali būti laikoma metalinio pleistro su erdvės varianto orientacijos kampu, kaip parodyta įdėkle, serija. Pusiau bangos erdvės variantų plokštės yra sudarytos iš metas paviršiaus, dielektrinio tarpiklio ir metalinės žemės plokštumos, kuri prisideda prie sukimosi-orbitos sąveikos. b ) Pasuktos pusės bangos plokštės fazės poslinkis, esant CPW. c ) Pancharatnam-Berry fazės moduliacija per vieną sinusoidinės metalinės juostelės periodą su skirtingu A amplitudės koeficientu.

Visas dydis

Image

kur A ir P žymi atitinkamai sinuso kreivės amplitudės koeficientą ir periodą.

Mūsų projekte po metaspaviršiu pridedama metalinė įžeminimo plokštė ir dielektrinis substratas, sudarantis metamorrorą, kaip pavaizduota 1 pav. (A) 23, 25, 36 pav . Kai dielektrinio tarpiklio storis yra tinkamai sureguliuotas, metaspaviršinis, dielektrinis tarpiklis ir metalinė įžeminimo plokštuma suformuotų erdvės varianto bangos plokštę 4, taigi jai būtų taikoma garsioji SOI. Pusiau bangos plokštės apskritimo poliarizacija būtų atstatyta po atspindžio 36, 37 . Erdviniu būdu kontroliuojant spindulio poliarizacijos būseną, gaunamas erdvėje kintantis fazių pasiskirstymas, žinomas kaip „Pancharatnam-Berry“ (PB) 38 fazės pasireiškimas, kuris yra tik du kartus didesnis už posvyrio kampą tarp kreivės liestinės ir x ašies. (1 pav. (B)) 4

Image

kur σ = ± 1 žymi atitinkamai kairiosios rankos apskritą poliarizaciją (LCP) ir dešinės rankos apskritą poliarizaciją (RCP). Remiantis 2 lygtimi, sinusoidinės metalinės juostelės teorinis fazės moduliavimas per vieną periodą yra ištirtas ir parodytas 1 pav. (C). Kaip ir tikėjomės, fazės profilis yra nenutrūkstamas, o tai gali motyvuoti atspindėjimo / refrakcijos dėsnį, kuriam taikoma paviršiaus paviršiaus pagalba, 11, 22 . Be to, fazės poslinkio diapazonas nustatomas pagal amplitudės koeficientą ( A ) ir artėja prie visos diapazono (−π, π), padidinus A.

Išsklaidymo inžinerija per nuolat formuojamą metastaurą

Norėdami gauti fizinės sklaidos inžinerijos supratimą, vėliau mes apsvarstėme obliavimo staklių metamorrorą normaliai apšviečiant apskrito poliarizacijos bangas (CPW) (2 pav. (A)). Įprasti veidrodžiai, žinomi nuo civilizacijos aušros, paklūsta paprastam atspindžio įstatymui. Nors čia siūlomas metamirras dėl nuolydžio fazės, kylančios iš nuolat formuojamo plokščiojo metas paviršiaus SOI, privers priešingos rankos atspindėtą pluoštą sklisti tiksliai apibrėžtais būdais. Tokiu būdu tradicinis atspindžio įstatymas sulaužomas ir pataisomas apibendrintu Snello įstatymu 11, 18, 39, sukuriant elektromagnetinę iliuziją, kaip paaiškinta 2 pav. (B).

Image

a ) Obliavimo mechanizmo veidrodžio sklaida apšviečiant CPW. b ) anomalios sklaidos sukeltos elektromagnetinės iliuzijos. ( c - f ) Teoriškai apskaičiuoti skirtingų suprojektuotų parametrų sklaidos kampiniai spektrai. ( c ) A = π / 2, P = 84 mm. ( d ) A = π / 2, P = 42 mm. ( e ) A = π / 4, P = 84 mm. ( f ) A = π / 4, P = 42 mm.

Visas dydis

Panaudojant greitąją Furjė transformacijos (FFT) komandą MATLAB TM, kad būtų teorinis fazės poslinkis (2) lygtyje, skirtingomis aplinkybėmis apskaičiuojamos siūlomų meteorinių veidrodžių, kurių išorinis matmuo yra 20 × 420 mm 2, sklaidos savybės: A = π / 2, P = 84 mm (2 pav. (C)); A = π / 2, P = 42 mm (2 pav. (D)); A = π / 4, P = 84 mm (2 pav. (E)); A = π / 4, P = 42 mm (2 pav. F)). Akivaizdu, kad dėl sinusoidinės metalinės juostos periodo, didesnio nei 8–12 GHz bangos ilgio, išsisklaido daugybinės eilės ir sklaidantis kampinis spektras parodo keletą nuostabių bruožų. Iš pradžių kiekvieno metamirrorino sklaida per 8–12 GHz yra panaši, nes nuo dažnio nepriklauso PB fazė, kuri gali nutiesti plačiajuosčio ryšio iliuzijos prietaisų kelią. Antra, išsibarstymo tvarkos intensyvumas gali būti įvairus, reguliuojant sinusoidinių metalinių juostelių amplitudės koeficientą ( A ). Ypač 0 laipsnių išsibarstymas, pagrindinis RCS šaltinis, yra visiškai slopinamas, kai A yra maždaug π / 4, o tai nekompetentinga tradiciniam grotelių veikimui. Galiausiai m -osios išsibarstymo tvarkos deformacijos kampas, žiūrint į veidrodinę kryptį, priklauso nuo dažnio ir laikotarpio, apytiksliai tenkinantis:

Image

Tinkamai priėmus A ir P, galima gauti įvairių rūšių išsklaidymo kampinius spektrus. Atkreipkite dėmesį, kad nors 1 pav. (C) PB fazės moduliacija yra jautri poliarizacijai, siūlomo metasuros paviršiaus sklaidos charakteristikos yra vienodos, neatsižvelgiant į CPW ranka ir čia nepastebėta išsibarstančio apskrito dichroizmo 40 .

Elektromagnetinės iliuzijos modeliavimas ir patvirtinimas

Elektromagnetinės iliuzijos atlikimas, remiantis siūlomu metasurface, būdingas RCS metamorfozė. Visas modelio modeliavimas atliekamas 2 mm storio metamorror. Metalinių apvijų juostų amplitudės koeficientas ( A ) ir laikotarpis ( P ) yra atitinkamai π / 4 ir 84 mm. Sinusoidinių metalinių juostelių laikotarpis išilgai y krypties yra s = 6, 8 mm, mažesnis už kritimo bangos ilgį λ, kad būtų išvengta difrakcijos YZ plokštumoje. Sinusoidinių metalinių juostelių plotis yra Δ = 4, kad būtų pasiektas aukštas poliarizacijos konversijos efektyvumas apie 10 GHz. Kaip parodyta 3 pav. (A), monostatinis RCS dažnis 10–11 GHz yra mažesnis nei 10 dB, palyginti su plokščia metaline plokštele tiek LCP, tiek RCP. Maksimalus RCS sumažinimas viršija 25 dB, maždaug 10, 6 GHz. Derinant su tuo, kad nuo dažnio priklausomas CPW konvertavimo efektyvumas praktikoje, nėra keista, kad operacijos pralaidumas nėra platus.

Image

a ) Imituotas obliavimo staklių metamorrorus sumažinimas apšviečiant LCP ir RCP. ( b ) I modeliuotas obliavimo mechaninio veidrodžio sumažinimas RCS apšviečiant TE ir TM. c ) Imituotas RCS dažnis 10, 6 GHz esant skirtingoms poliarizacijoms kaip kampo funkcija. d ) Išmatuotas obliavimo mechanizmo atspindžio sumažėjimas, apšviečiant TE ir TM.

Visas dydis

Linijinę poliarizuotą šviesą su poliarizacijos kampu φ galima apibūdinti kaip apvalių jos komponentų superpoziciją:

Image

kur

Image
ir
Image
yra atitinkamai RCP ir LCP vienetiniai vektoriai. Panašios RCS redukcijos savybės pasiekiamos skersinei elektrinei (TE) ar skersinei magnetinei (TM) poliarizacijai, kaip parodyta 3 pav. (B). Be to, tiriamos skirtingo poliarizacijos metamiroriaus RCS kaip kampo, veikiančio 10, 6 GHz, funkcija. Išsklaidymo kampiniai spektrai, pateikti 3 pav. (C), taip pat rodo, kad sklaidymo inžinerinė schema yra nepriklausoma nuo poliarizacijos, o tai priešingai nei intuityvi mintis apie anizotropinę medžiagą. Matome, kad 0 laipsnio išsklaidymas yra labai slopinamas, o ± 1 laipsnio išsibarstymas daugiausia nukreiptas į ± 20 °, o tai atitinka teorinį rezultatą, parodytą 2 pav. (E). Tiesą sakant, išsklaidymo inžineriją taip pat galima įgyvendinti kitais meta paviršiaus paviršiais, pavyzdžiui, ištisiniu trikampiu grotelėmis ir atskirais metas paviršiais. Tačiau šiame dokumente siūloma struktūra turi savo privalumų. Pirma, šis nepertraukiamai formuojamas metalinis paviršius gali būti sumažintas iki matomos juostos dėl išleisto gaminimo reikalavimo, palyginti su tomis diskrečiomis sistemomis. Be to, dėl beveik begalinio mažo „pikselių“ dydžio, nepertraukiamai formuojamo paviršiaus paviršiaus fazių tikslumas žymiai pagerėja. Priešingai, fazinės moduliacijos „pikselių“ dydį riboja superatomų matmenys atskirose metastaurėse. Todėl yra didelis iššūkis gauti aukšto našumo diskrečius metasviršius, kurie galėtų veikti esant matomam dažnių diapazonui ir tolygiai. Galiausiai, nors trikampio grotelės yra ištisinės, sugeneruotas fazės profilis yra nepertraukiamas ir sulaužomas posūkio taške.

Norint įrodyti skaitinius rezultatus, pavyzdys buvo pagamintas naudojant spausdinimo plokštės (PCB) metodą, kaip parodyta 3 pav. (B). Atspindžio matavimai buvo atlikti mikrobanginėje begarsėje kameroje su tinklo analizatoriumi. Keičiant tiesiškai poliarizuotų rago antenų orientaciją, buvo matuojamas tiek TE, tiek TM poliarizacijų atspindys. Rezultatai, parodyti 3 pav. (D), rodo 20 dB atspindžio sumažėjimą maždaug 10, 6 GHz, ir tai pagrįstai sutinka su modeliuojamaisiais rezultatais, pateiktais b pav., Atsižvelgiant į audimo ir matavimo proceso netobulumą.

Galiausiai, mes norėtume išplėsti nepertraukiamai formuojamo metalo paviršiaus sąvoką, kad ji apimtų ir RCS patobulinimą, kai kuriose literatūrose vadinamą superscatterers 41, 42. Pavyzdžiui, belaidžio ryšio, kur patikimas ryšys greičiausiai priklauso nuo mobiliųjų prietaisų krypties ir orientacijos, RCS patobulinimas leis jį sekti pagerinus signalo ir triukšmo santykį 43 . RCS patobulinimo konfigūracija yra pavaizduota 4 pav. (A), kur ištisai formuojamas metaspaviršius yra suvyniotas simetriniame dvišlaiteme kampiniame reflektoriuje su π - 2α atidarymo kampu (4 pav. (B)). Čia α yra pasirinktas kaip π / 8, kad lygumas būtų pagerintas, palyginti su įprastu stačiakampiu dviašmeniu kampiniu atšvaitu (su π / 2 atidarymo kampu, ty α = π / 4). Monostatinis grįžimas iš tokių konstrukcijų gali būti sustiprintas, kai jo virtuali forma elgiasi kaip stačiakampis dviašmenis kampinis atšvaitas. RCS patobulinimo, siūlomo nuolat formuojamo metastaurinio paviršiaus, efektyvumas tiriamas atliekant pilną modelio modeliavimą. Geometriniai parametrai sutampa su ankstesniu dizainu. Kaip parodyta 4 pav. (C, d), vidutinis monostatinės RCS padidėjimas 8–12 GHz dažniu yra didesnis nei 10 dB tiek TE, tiek TM poliarizacijose, palyginti su atvejais, kai nėra metasurgijos. Atkreipkite dėmesį, kad RCS patobulinimas gali būti dar patobulintas, optimizuojant sinusoidinių metalinių juostelių periodą, kad metasurono ± 1 laipsnio išsibarstymas būtų nukreiptas atgal. Mėginys buvo pagamintas naudojant PCB technologiją ir pritvirtintas ant namų apkabos, kad būtų užfiksuotas atidarymo kampas yra 3π / 4, kaip parodyta 4 pav. (B). Matavimo rezultatai esant stačiakampėms tiesinėms poliarizacijoms (TE ir TM) atitinkamai parodyti 4 pav. (E, f), o tai atitinka modeliavimo rezultatus. Nesutapimas tarp jų daugiausia iškyla dėl netobulos fazės realizacijos ir nevienalyčių išsibarstymo amplitudžių per diarėjos kampinį reflektorių.

Image

a ) RCS patobulinimo elektromagnetinės iliuzijos įtaiso prototipas. b ) Pagamintų pavyzdžių nuotrauka. ( c, d ) Dvigubo kampinio reflektoriaus RCS sustiprinimas, apšviečiant TE ir TM. ( e, f ) Išmatuotas RCS padidinimas apšviečiant TE ir TM.

Visas dydis

Diskusijos

Apibendrinant, buvo pasiūlyta ir ištirta naujos kartos nepertraukiamo gradiento fazės schema, atsirandanti dėl nugaros-orbitos sąveikos erdvėje nevienalytėse sinusoidinėse metalinėse juostelėse. Dėl nenutrūkstamo fazių moduliavimo galima išvengti antenų matricų fazinio triukšmo. Be to, pakoregavę sinusoidinių metalinių juostelių geometrinius parametrus, mes galime suprojektuoti gradiento fazę ir padaryti, kad apatinio objekto išsibarstymo charakteristikos nukryptų nuo faktinės jo būklės. Polarizacijos nepriklausomi elektromagnetinės iliuzijos įtaisai, pagrįsti siūlomu nuolat formuojamu metalo paviršiaus paviršiumi, taip pat skaitmeniniu ir eksperimentiniu metodais buvo parodyti mikrobangų juostoje, kad būtų galima žymiai sumažinti ar pagerinti objekto sklaidos skerspjūvį, kurį vėliau galima sumažinti į infraraudonųjų spindulių ir net optinį diapazoną, sumažinant mastelį. konstrukcinio matmens dydžiai. Nors geometrinis fazės poslinkis nepriklauso nuo dažnio, iliuzijos prietaisų veikimo juostos plotis yra ribotas dėl vienodo poliarizacijos konversijos efektyvumo. Tikimasi, kad pasinaudojus įvairialype dispersijos valdymo strategija ir daugiarezonanso technika, kurią pristatė „Luo“ grupė 26, 36, 44, 45, 46, operacijų juosta bus dar labiau išplėsta. Kitais atvejais ryškus „Fano“ rezonansas metasurface taip pat gali būti panaudotas siekiant pasiekti ypač siauros juostos veikimą 47 . Galiausiai, naudojant dinaminį valdymo metodą 48, 49, mūsų prietaiso našumą galima žymiai pagerinti.

Metodai

Skaitmeninė analizė ir modeliavimas

MATLAB TM yra naudojama kaip pagrindinė projektų skaitmeninė priemonė. Metamirro išsibarstymo būdai buvo apskaičiuoti naudojant greitąją Furjė transformacijos komandą, kad būtų galima teoriškai paskirstyti fazes (2) lygtyje. Visas modelio modeliavimas buvo atliktas naudojant komercinę programinę įrangą atviromis ribinėmis sąlygomis. Metalinių apvijų juostų amplitudės koeficientas ( A ) ir laikotarpis ( P ) yra atitinkamai π / 4 ir 84 mm. Sinusoidinių metalinių juostelių laikotarpis išilgai y krypties yra s = 6, 8 mm. Sinusoidinių metalinių juostelių plotis yra Δ = 4. Imitacijose buvo pasirinktas tobulas elektros laidininko (PEC) modelis, skirtas metalo raštams ir įžeminimo plokštumai. Pagrindo, kurio metaliniai modeliai yra, pralaidumas 4, 5 ir 2 mm storio.

Mėginio gamyba ir apibūdinimas

Mėginys, kurio išorinis matmuo (420 mm × 420 mm) buvo pagamintas naudojant tiesioginį lazerinį rašymą spausdinimo plokštės (PCB) technologija. Elektromagnetinės iliuzijos charakteristika pasižymėjo atspindimo svyravimo pokyčiais tarp siūlomos metamiro ir metalinės atspindžio plokštumos, turinčios tą pačią konfigūraciją. Matavimai buvo atliekami mikrobangų kameroje. Dvi standartinės linijiškai poliarizuotos signalo antenos, kaip siųstuvas ir imtuvas, buvo sujungtos atitinkamai su dviem vektorių tinklo analizatoriaus R&S ZVA40 prievadais. Kritimo kampas buvo nustatytas kaip 5 °, o tai gerai atspindi įprastą kritimą. Keičiant tiesiškai poliarizuotų rago antenų orientaciją, buvo matuojamas tiek TE, tiek TM poliarizacijų atspindys.

Papildoma informacija

Kaip pacituoti šį straipsnį : Guo, Y. et al . Išsklaidytos inžinerijos ištisai formuojamas metas paviršius: elektromagnetinės iliuzijos metodas. Mokslas. Rep. 6, 30154; „doi“: 10.1038 / srep30154 (2016).

Komentarai

Pateikdami komentarą jūs sutinkate laikytis mūsų taisyklių ir bendruomenės gairių. Jei pastebite ką nors įžeidžiančio ar neatitinkančio mūsų taisyklių ar gairių, pažymėkite, kad tai netinkama.